teorema CPTteorema
El teorema CPT es una de las piedras angulares de la teoría cuántica de campos moderna. Sus orígenes se encuentran en los trabajos de Julian Schwinger, Wolfgang Pauli y Gerhart Lüders, quienes en los años 1950 demostraron que la combinación de tres simetrías discretas debe ser una simetría exacta de cualquier campo local relativista. Posteriormente, John Stewart Bell y otros dieron demostraciones más generales. A pesar de que las interacciones débiles violan tanto la paridad (P) como la conjugación de carga (C), e incluso la combinación CP, CPT permanece inquebrantable, sin que se haya encontrado hasta ahora ningún indicio experimental de su violación.
How it works
Permite conocer con precisión las propiedades de las antipartículas: masa, espín, momento magnético están vinculados a las partículas. Consecuencias prácticas: la tomografía por emisión de positrones (PET) es un escáner médico donde las antipartículas (positrones) se comportan de manera predecible gracias al teorema CPT.
💡 Si la simetría CPT se violara aunque fuera ligeramente, las partículas y antipartículas podrían tener masas ligeramente diferentes, lo que quizás explicaría por qué en el Universo hay mucha más materia que antimateria. Pero hasta ahora todas las mediciones muestran una simetría completa.
\operatorname{CPT} S (\operatorname{CPT})^{-1} = S^{\dagger}
CPT — operador de la transformación combinada C, P, T (unitario para C y P, antiunitario para T); S — matriz de dispersión (describe las probabilidades de transición entre estados); † — conjugación hermítica. La relación significa que el proceso conjugado CPT tiene la misma amplitud que el original, con los estados inicial y final intercambiados.